Science 版 (精华区)
作 家: OrangeGun (Gun&Rose) on board 'Scientific'
题 目: 向爱因斯坦挑战(3)
来 源: 哈尔滨紫丁香站
日 期: Fri Aug 22 20:20:25 1997
出 处: OrangeGun.bbs@bbs.net.tsinghua.edu.cn
发信人: cranen (lulu), 信区: Science
标 题: 物理学新定理(续2)
发信站: BBS 水木清华站 (Fri May 9 15:43:06 1997)
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从纯粹数学形式上看，伽利略变换和罗伦兹变换都是下面变换
x'= ax+mt
t'= bx+nt
的特殊情况。当：a=1，m=-v，b=0，n=1 时就是伽利略变换。罗伦兹变换
的几个参数是多少，读者容易看出，我们就不写出了。
现在假定知道某一变换是上述含有四个参数的变换，另外假定还知道
满足该变换的一些条件，能不能求出该变换呢？当然可以，只需用系数待
定法求出参数即可。
例如，如果所给条件是
条件１、当 x = vt 时 x'= 0
条件２、当 x = 0 时 x'= -vt'
那么所求变换就是：
x'= a(x-vt)
t'= bx+at
（把条件１和条件２代入变换方程组，即可求出 m = -av， n = a ）�
显然伽利略变换和罗伦兹变换都是这个变换的特殊情况，相应参数请读者
自己写出。现在如果还补充一个条件
条件３、当 x=ct 时 x'= ct'
可得
b=-av/(c.c)
于是变换就有这样的形式
x'= a(x-vt)
t'= a(t-vx/(c.c))
这是满足光速不变的变换的一般形式。无论a 为何值，光速都不变。现在
如果我们再补充一个使变换具有对称性的条件
条件４、当 t=0、x=1 时由变换求出的 x'等于
当t'=0、x'=1 时由变换求出的 x
则可求出
a = 1/sqr(1-vv/(c.c))
而得到罗伦兹变换。请读者自行给予验证。实际上，上面所有条件都是由
罗伦兹变换推出的，当然也能反过来推出罗伦兹变换。我们只是作了一个
数学练习。
要注意的是，如果仅仅作为数学练习，这样推导一下，没有什么可责
难之处。
但是如果认为这样做，便找到了罗伦兹变换的依据，则是错误的。因为：
１、这些条件，没有一条来自实验，没有一条能被实验证实。就连从
未有人怀疑过的前两个条件，也是来自运动观察者的随意想象，而不是观
察者乘座火车这个实验事实。（因为观察者也可以认为，他以速度在运
动着）。
２、既可以由罗伦兹变换推出这些条件，也可以由这些条件推出罗伦
兹变换。给出这些条件与给出罗伦兹变换相当。如果把所给条件作为罗伦
兹换的依据，就是互为依据，就是循环论证。
爱因斯坦在他的《狭义与广义相对论浅说》一书的附录中，就是用上
面方法推导罗伦兹变换的。只是把条件２改成了：当 x=-ct 时 x'= -ct'，
把条件４改成了如下更对称的形式
当 t=0 、x'=1 时由变换求出的 x 等于
当 t'=0 、x=1 时由变换求出的 x'
感兴趣的读者可再推导一下。
爱因斯坦说，最后这个条件是由相对性原理得到的。我们认为这是一
个错误。因为相对性原理说的是物理定律在静止坐标系和运动坐标系上的
形式相同。而这里没有提及任何物理定律，不知它在坐标系上的形式为何，
不存在物理定律在两坐标系上形式相同的问题。
我猜想，也许他实在找不到恰当的理由来说明变换的对称性，只好搬
出相对性原理塞人耳目。或许在他头脑中相对性原理是一个含混不清的概
念，可以随意解释。或则他想说的是哲学上的相对主义吧，却弄错术语误
为相对性原理了。
下面我们把他推导的最后一步，摘录如下，供参考：
“相对性原理告述我们，由静止坐标系判断的相对于运动坐标系保持
静止的单位量杆的长度，必须恰好等于由运动坐标系判断的相对于静止坐
标系保持静止的单位量杆的长度。为了看一看由静止坐标系观察 x' 轴�
的诸点是什么样子，我们只需要从静止坐标系对运动坐标系拍个‘快照'；
这意味着我们必须引入 t的一个特别的值，例如 t=0 ，对于这个t 的值，
我们由变换方程就得到：
x'= ax
因此，如果在运动坐标系中测量，x'轴上两点相隔的距离为△x'=1，
该两点在我们的瞬时快照中相隔的距离就是
△x=1/a
但是如果从运动坐标系拍取快照，就要令t'=0，再从变换方程消去t ，而
得到
x'= ax(1-vv/(c.c))
由此我们推断，在 x 轴上相隔距离 1 的两点，在我们的快照上将由距离
△x'= a(1-vv/(c.c))
表示。但是根据以上所述，这两个快照必须是全等的；因此
a(1-vv/(c.c)) = 1/a
即 a = 1/sqr(1-vv/(c.c))
于是就得到了罗伦兹变换”。
我们认为，在这段推论中，除了a 的值不能由相对性原理得到而外，
还混淆了实物运动体系和罗伦兹运动体系这两个不同的概念（见说明１１）
。只有测量实物运动体系，测量客观运动物体的长度才能用所述拍快照的
方法。对于这种体系，任意点的运动方程不带撇号，才可令 t=0求两点
的坐标差以定出其距离。而他论述的体系是变换后带撇号的体系，所说的
量杆不是客观空间中（静止坐标系上）真实运动着的量杆，其“长度”用
什么方法确定，不得而知。
而且t'=0 与 t=0 的意义完全不同，后者指一个确定的时刻，前者的
意义只能由变换方程来确定，即它指：
t'= a(t-vx/(c.c)) =0
即
t-vx/(c.c) = 0
即
x = (c.c/v)t
这是客观空间中的速度为：c.c/v的运匀速运动着的质点６宜乃俣�
大于光速 c，这就是t'=0这个方程的客观意义。可见 t'=0 和t=0 是风马
牛不相干的两码事怎能用令t'=0 的方法来拍取快照呢！
当然 t和t'本身是字母没有任何意义。t 作为时间是人赋予的。当然
也可以赋予t'以时间意义，用令t'=0的方法拍取快照。但这样规定以后罗
伦兹变换所确定的 t=0就是一个运动质点而不是一个确定的时刻。这种交
换字母的游戏引诱我们滑向相对主义，是爱因斯坦惯用的手法，极具迷惑
力，读者阅读有关资料时应高度警惕。
定理５：罗伦兹运动坐标系能够描述的自然现象，静止坐标系也能够
描述；静止坐标系不能描述的自然现象，罗伦兹运动坐标系也不能描述。
证明：自然现象归根到底是物体的运动，是质点的运动。罗伦兹运动
坐标系对自然现象的描述指质点在该坐标系上的运动方程。设方程是：x'
= f(t') ，将罗伦兹变换所规定的x'、t'代入这方程，得到的不带撇号的
方程就是自然现象在静止坐标系上的描述。如果静止坐系不能描述的自然
现象，罗伦兹运动坐标系能够描述，那么由上面的讨论，静止坐标系也能
描述，从而出现矛盾。所以静止坐标系不能描述的自然现象罗伦兹运动坐
标系也不能描述。证明完。
同理可证：
伽利略运动坐标系能够描述的自然现象静止坐标系也能描述，静止坐
标系不能描述的自然现象，伽利略运动坐标系也不能描述。
以上两定理证明很简单，实际上就是由质点在运动坐标系上的坐标求
它在静止坐标系上的坐标，或反过来由质点在静止坐标系上的坐标求运动
坐标系上的坐标。仅是一个变数代换问题。但这两条简单定理却使我们深
思，既然有了静止坐标系还要运动坐标系有何作用？
如果为了使某些物理定律的形式不变，那么为什么不使用恒等变换：
x'= x ；t'= t 使所有物理方程、物理定律的形式都不变，难道不更好一
些吗？
也许有人认为某些自然现象只能借助运动坐标系才能得到解释。例如
爱因斯坦提到，运动火车上的旅客观察从火车地板上的小洞掉下的石子，
他认为旅客看来，小石子下落的轨迹是直线，而地面观察者看来却是一条
抛物线。似乎旅客看到的情况只能用火车运动坐标系才能得到说明。其实
用地面坐标系，照样能够说明旅客看来，石子轨迹是直线的道理。善于思
考的读者，您想过这个问题吗？
当您想通后，一定会同意我们下述的看法：
物理学和一切自然科学，应该在同一客观坐标系上（或同一客观空间
中）研究物体运动规律，而不应过分考虑时空变换问题，因对时空变换不
可能得到新的物理定律，只能得到物理定律的新形式。
希望理论物理学家节省自己的精力，多考虑一些真正的物理问题，例
如为什么运动μ介子的半衰期比静止μ介子要长些；流水中的光子与流水
的相对速度为什么不等于静水中光子速度等等。时空变换只是数学简化问
题，与客观事物无关，最好还是让位给数学家研究吧！
说明１３：光速与光源运动有无关系可由实验得到判定。
客观空间中运动光源的光速与静止光源的光速是否相等，光速与光源
运动有无关系，这是观察者用同一坐标系对不同客观事物所作的考察。光
速的这种变或不变是真实的而不是坐标变换引起的那种虚假的变或不变（
为简便起见，以下光速与光源运动无关仍用“光速不变”这一术语表示，
请读者注意区别）。从原则上说这个问题可以由测量给予判断。但必须注
意两点：
１、有一种假说认为，运动光源射来的光经过地面静止观察仪器的物
镜反射或透射后的速度等于静止光源的光速 c，其理由是作为二次光源的
仪器物镜是静止的。在分析一些实验时应当考虑到这一点。
２、只能使用象旋转齿轮法那样的直接测定光速的方法才能得到正确
结论，用其它间接方法很难得出正确结论，而且常常要犯逻辑错误。下面
以天文观测为例来说明这个问题。
我们知道恒星距地球非常遥远，射出的光要经过若干年才能到达地球。
我们所见的光是它若干年前射出的，所见位置是若干年前的位置。观察到
的是它的历史（而且是变了形的历史），它现在的真实位置、真实运动情
况不得而知，只能由观看到的表观现象来推测。这好象从未见过光明的盲
人，凭声波方向，推测正在飞行的喷气式飞机，在当时天空的真实方向一
样。我们只能由观看到的恒星视位置，来推测它的真实位置；只能由观看
到的表观运动来推测真实的运动。如果不知道光的传播速度就不可能由视
位置推算出真实位置；不假设光速可变或不变就不可能由视运动推算出真
实的运动。
那么天文观测资料记载的恒星的运动情况是由光速可变假设推出的，
还是由光速不变假设推出的呢？由于长期统治物理学的波动说和相对论的
影响，可以说相对者引用的论证光速不变的资料都是由光速不变假设推出
的。
例如由光谱线的红移推测光源视向速度所依据的多普勒原理，就是建
立在光速为常数基础上的。因此依据多普勒原理，把遥远星系光谱线的红
移解释为星系以巨大速度远离我们而去，已隐含光速不变假设。简言之，
星系远离我们，是由光速不变推测出的。如果又以这一资料来论证光速不
变，就要犯循环论证的逻辑错误。
又如天文学上所说的“交食双星”实际上是指一种周期变光星。它的
亮度变化特征是，每周期中有两个相等的极大值和两个不相等的极小值。
天文学家把它解释为两颗星互相掩蚀的结果，就只是从光速不变的观点来
考虑的。因为从光速可变的观点来看，这种变光星不一定是双星，可能是
一颗脉动星。亮度变化是恒星本身亮度变化和光速改变引起的表观亮度变
化共同形成的（详说明１５）。显然用这种尚未得到最后定论的“双星”
来论证光速不变，难于令人信服。
我们说，凡是论证光速不变所用天文观测资料（如德西特所用的双星
资料），都是依据光速不变推出的，还有这样不可辩驳的理由：因为他们
所用资料不是由光速不变推出的就是由光速可变推出的。如果是由光速可
变推出的，他们的论证就会自相矛盾。因此都是由光速不变推出的。相对
论者不懂这一点或太疏忽大意，忽略了资料的来源问题，竟反过来用这种
二手资料来论证光速不变，从而使自己陷入循环论证的泥淖，而不能自拔。
上述结论对任何地面实验同样有效，因为距离远近并不影响问题的实
质。我们观看到的仍然是表观现象（如干涉图样、光谱线的移动等）。都
有一个由表观现象推测“真实情况”的问题。
还需注意，即使今后科学技术发展到可以直接测定运动光源光速的水
平，证实了光速与光源运动无关，定理４仍然成立。因为并未证实坐标系
改变后光速读数不变。这种变或不变是人为规定，与任何实验事实无关，
不可能被实验证实。
说明１４、没发现幻星不能说明光速与光原运动无关
由迈克尔逊──莫雷实验结果，我们自然会想到真空中光的传播速度
应当与光源的运动有关，就象炮弹速度与大炮运动有关一样。运动光源的
光速应等于静止光源的光速与光源速度的矢量和，它应随光源速度的改变
而改变。里兹提出的这个光速可变假设被相对论者否定的原因是天文上对
双星的观察未发现幻星出现。我们认为这一理由是不充分的，因为幻星出
现需要一定的条件，要求双星轨道半径对我们所张视角很小，由于望远镜
的分辨本领的限制，现在还不能观看到幻星出现。
按里兹假设，双星系统中，当子星绕主星运转时它的视向速度周期变
化，射向我们的光的速度也作相应的周期变化。即使光速改变不大，只要
星离我们足够远，就会产生这样的情况：后离开星的速度较大的光追上先
离开星的速度较小的光而同时到达观察者。即星在轨道上不同位置射出的
光同时到达观察者。于是观察者就会看到这颗星同时位于轨道上的不同位
置而产生幻星。还可能出现若干位置射出的光同时被接受到的情况，这时
他还会看到该星变成若干颗星。
幻星效应的条件 取双星的轨道面为ＸＯＹ平面，为讨论简便计，
设主星Ｓ。位于坐标原点，子星Ｓ绕主星作匀速园周运动。观察者在Ｘ轴
上，他与Ｓ。的距离为 L ，设Ｓ的运动方程为：
x = r cos(wt)
y = r sin(wt)
式中 t为时间、w为角速、r为轨道半径。设Ｓ的线速为v ，那么v在x轴上
的分量应为：
dx/dt= -wr sin(wt)= -v sin(wt)
因星离我们十分远可以认为射来的光在x 轴上的速度分量就是c ，设Ｓ在
任意时刻t射出的光于时刻T 到达观察者，那么，
T=t=(L-rcos(wt))/(c-vsin(wt))
因v/c大大小于1可将上式展开并略去v/c二阶以上各项，得：
T=t+(L/c)(1-rcos(wt)/L).(1+vsin(wt)/c)
又因 r/L一般都大大小于 v/c，可将rcos(wt)/L一项也略去（这样处理对
讨论没有什么影响）可得：
T=t+L/c－Lvsin(wt)/(c.c) ⑴
显然上式中T 是单值函数，但反函数t却可能是多值的∥颐窍瓤纯�
在什么情况下t是T 的多值函数。将上式对求导数（注意到 w=v/r）：
dT/dt=1-Lvv.cos(wt)/(rc.c)
令 Lvv/(rc.c)=α ，得：
dT/dt=1-αcos(wt) ⑵
当α＜ 1 时（注意α＞0），由 ⑵式可知 dT/dt ＞0，故T 是上升函数，
而上升函的反函数是单值函数。所以只有当α≥1 时，反函数才可能是
多值的。
我们知道，不同的t 值对应于星Ｓ在轨道上的不同位置。一个观察时
刻T与若干个发光时刻t 对应１砻餍牵釉诠斓郎先舾筛鑫恢盟⒌墓庥�
同一时刻T 到达观察者。因而观察者应在同一时刻看到若干颗星，它们在
同一轨道的不同位置上运行着。由此可知，只有当t是T的多值函数时，才
可能产生幻星。故幻星出现的条件是：
α=Lvv/(rc.c)≥1 ⑶
由这条件可以看出: 无论 r、v 取值如何，只要双星离我们足够远，L 的
值足够大时，总可以使α≥1 而产生幻星。
里兹假设没有被否定 考察已有的双星观测资料后，我们发现两子
星能够被望远镜分辨开的目视双星，它们的α值都大大小于１，都不满足
幻星出现条件。这表明目视双星都不会产生幻星。
对于一些目视双星，我们计算的α值如下:
星名 周期(年) L(光年) r(天文单位) α数量级
洛斯614 16.5 12.7 3.9 10ˉ4
武仙座ζ 34.4 29.6 13.0 2×10ˉ4
南河三 40.6 11.2 15.9 6×10ˉ5
天狼星 49.9 8.7 20.1 4×10ˉ5
半人马座α 80.1 4.3 23.2 10ˉ5
仙后座η 480.0 17.9 70.5 4×10ˉ6
目视双星的α值为什么这样小呢？我们知道，目视双星的轨道半径
对我们所张视角 r/L 必须大于望远镜的分辨本领，否则两子星便不能被
分辨开，也就不成其为目视双星了。因此相对说来，它的 r/L的值较大，
在v 变化不大的情况下，其α值就较小。
只有非目视双星的α可能大于1 而产生幻星，但用望远镜观察时，双
星的两子星和所有幻星都重合在一起成为一个光点，无法判断幻星是否�
现。也就是说在现有技术条件下，由于望远镜的分辨本领的限制，还不能
用目测方法直接观看到幻的出现。只有等待将来，进一步提高望远镜的分
辨本领后，才能直接观看到幻星。因此我们认为，有些教科书上以天文观
测没有发现幻星这一事实来否定里兹的光速可变假设，论证光速不变的理
由是不充分的。
说明１５：变星观测资料有利于光速可变假设
视亮度变化效应 由李兹假设还可以得出这样的推论：运动光源的
亮度将会改变。这是一种表观现象与光源本身的亮度无关，我们称为视亮
度变化效应。考察这一效应后，可看出已有天文观测资料不但没有否定里
兹的光速可变假设，反而在很大程度上符合里兹假设。
运动光源视亮度变化是由光速改变引起的。当光源速度改变时，它射
向观察者的光的速度也相应地改变，它在一段确定的时间间隔dt中射出的
光，被我们在另一段不同的时间间隔dT 中接收到。因此dT 越短，我们在
单位时间中接收到的光能越多，所见的亮度越强；反之所见亮度就越弱。
作为光源的恒星，都不是静止不动的，按里兹假设，其视亮度都会改
变。下面考虑双星系统中绕主星运转的子星Ｓ的视亮度与它的运动状态有
什么关系。设星Ｓ在单位时间中射向观察者的光能为常数m，那么Ｓ在d
的时间中射向观察者 的光能为 mdt。而观察者在d的时间中接收这分光
能，因此观察者在单位时间中接收到的光能为 mdt/dT 。又因视亮度与这
个量有正比关系，所以视亮度为：
E= kmdt/dT
式中，k 为比例系数。km表示星Ｓ静止时的亮度。为简便计，设静止时的
亮度为1，这样假设下，E的值表示变化后的亮度与静止时亮度之比。将⑵
式代入上式可得:
E=1/(1－αcos(wt)) ⑷
由这个式子不难推知，视亮度E 是周期变量，其周期等于星Ｓ的运转周期。
下面按α的取值，分三种情况来讨论视亮度变化的特征：
１、α＜1 时的情况 这种情况下，每个周期中有一个亮度的极大
值：1/(1-α)和一个极小值小值：1/(1+α)。当α为零即光源静止时，极
大值与极小值相等，亮度不变化。α增加时，亮度变幅随之增
加。α越接近于1 亮度变幅越大。
２、α=1 时的情况 这种情况下， 每周期中也只有一个极大值和一
个极小值。极小值为 1/2 极大时的亮度可达无限大。但这只是理论值，
实际测量时因测量仪器露光时间ΔT 不可能无限小，只能测得露光时间Δ
T之内的平均视亮度Δt/ΔT，故光变曲线上只能出现一个有限的极大值。
对于一些α=1 的星， 我们由⑷式算出的亮度变幅与周期的关系如下：
（取露光时间ΔT=30分钟）
周期 极大时增加的星等
1 天 2
1 月 4.5
30 年 6.3
3 万年 11.3
３、当α＞ 1 时的情况 我们已知道这种情况下会有幻星出现，接
收到的光是若干个幻星同时射来的，这种情况下视亮度变化特征稍复杂一
些。每个周期中可观察到两个大致相等的极大值和两个不相等的极小值。
两个极大之间的极小值是副极小，之外的是主极小。幻星数目随α而增多，
甚至可形成一个密集的幻星环，环上幻星分为两组，各自沿相反方向运行。
亮度变辐随α增大而减小，α值相当大后便没有明显亮度变化了。（这可
考察t与T 的函数关系而得知。我们未画出函数图，请读者原凉８行巳�
的读者可自行画出。在函数图中，平行于t 轴的直线与曲线交点的个数就
是该时刻所见幻星的个数，在各交点处斜率dt/dT 则是各幻星在该时刻的
视亮度，诸斜率绝值之和就是总视亮度。在曲线拐弯处斜率为无限大，对
应于视亮度的极大值。）
除双星而外，单颗脉动星体，由于发光表面的周期运动也要产生视亮
度的周期变化。如果脉动是简谐振动，仍可以用⑷式计算其视亮度。只需
将圆周运动各参量（r、v、w ）看作与之对应的简谐振动各参量即可。这
种简化模式下，脉动引起的亮度变化与双星轨道运动引起的亮度变化特征
相同。如果运动较复杂，视亮度变化曲线也较复杂一些。
总之，在里兹假设下无论双星的轨道运动或星体的脉动以及其它运动，
都会引起恒星视亮度变化。因此恒星视亮度变化应是非常普遍的现象。
虽然目视双星由于α太小、周期太长，亮度变化微不足道，难于观测。
但非目视双星和脉动星的α值可能接近或大于 1。而脉动星的周期又较短，
一般在几十天以下，有的甚至短到几小时。因此非目视双星和脉动星的亮
度变化能够观察到，例如可合理地假定
v=10 千米/秒
周期=10万秒≈ 1.2 天
L=100万亿千米≈ 10光年
容易算出α值约为 0.6 ，E 的极大值约为 2.5 即 1星等差。
变星观测资料有利于里兹假设 那么天文观测是否发现这种现象呢？
大家知道，已经发现的周期变星，种类繁多，不计其数。很难说这些变星
的亮度变化不包含视亮度变化因素。不过可以想象，即使以往已经观察到
这种亮度变化，也很容易被坚持光速不变的人误认为恒星本身的的真实亮
度变化而不把它看作光速改变引起的视亮度变化。
例如现在天文学中，所说的“交蚀双星”实际上观察到的是一颗周期
变光星，并未看到它的子星。它的光变特征是，每周期中有两个相等的极
大值和两个不相等的极小值，就很难说不是光速改变引起的视亮度变化。
我们怀疑它是双星还有下面三点理由：１、它的光变周期很短，一般在几
十天以下，有的甚至短到几小时，与造父变星的脉动周期相近，而与已知
真实目视双星的轨道运转周期相距太远，约小两、三个数量级。２、天文
史上出现过把造父变星当做双星的错误，后来发现所计算的轨道半径比两
子星半径之和还小才放弃了双星的看法。假使当初所计算的轨道半径不是
小于两子星半径之和，这种错误很可能保留到今天，仍会继续把它当作双
星对待。３、由于光的波动说和相对论的影响，天文学家只用了光速不变
假设没用光速可变假设来解释这种变星。从光速可变观点看，双星不互相
遮掩只要α＞1也能产生这种亮度变化。如果它们还互相遮掩Ｄ敲戳炼�
变化是由视亮度变化和掩食共同形成，光变曲线就不会这样规则了。
除交食双星而外现在天文学中所说的爆发性变星的亮度变化也很可能
包含视亮度变化因素。这类变星包括超新星、再发新星、新星、耀星等。
它们亮度变化的共同特征是亮度变幅非常大，发亮时比平常亮成千上万倍，
甚至可达数亿倍。有些星的爆发还具有周期性，周期短的只有几小时，长
的可达上万年，一般具有周期越长亮度变幅越大的特征。
爆发性变星为什么有这样令人惊异的亮度变化是天文学中悬而未决的
重要问题。但视亮度变化效应则很容易解决者个问题，可以认为它们是一
些α值接近于1 的双星或脉动星。从理论计算的亮度变幅与周期、距离的
关系，与实际观测资料相当吻合。如果还考虑到星体内部物理因素，我们
相信它的光变特征一定能得到更完满的解释。
视亮度变化效应不仅有可能解释“交食双星”和爆发性变星的亮度变
化特征而且还有可能解释几乎所有各种类型的变星。因此有必要对里兹的
光速可变假设给予进一步的深入探讨，而不应把它排斥于科学大门之外。
后记
如果这是几条数学上的定理，可能早就审查下来，甚至世界公认了。
不幸这是几条物理学中的定理，既要定理成立，还要物理家想得通。那些
忙忙碌碌的相对论权威人士和只会背教条的人，对我的论文不屑一顾，看
看标题就当作废纸扔进字纸篓。让他们来审查，正如四百年前哥白尼日心
系理论让神父主教审查一样，其结果不言而。
真正的物理学家想承认我的定理，但又有顾虑，要是承认了，那么爱
因斯坦还算一个登峰造极的科学家吗？相对论、近代物理学还要不要，用
什么新理论来代替，怎样改写教材……物理学将被搅成一锅粥，冲击波不
压于原子弹爆炸，这真是不可思议！ 现代物理学每一分支，就是这领
域中的专家用毕生精力也难于掌握透彻。现在要重新审查，而且面这样广，
谁有能力完成这样的任务。但是作为一个物理学家，又不得不考虑这些问
题。这也许就是我的论文长期得不到审查结果，学术刊物不敢发表的原因
吧。
这是我这一身在科研中非常特殊而又不幸的遭遇。希望得到读者您的
理解、同情和帮助。您研究、思考本定理就是对我最大的支持，您向感兴
趣的亲友宣传本定理，或把它公诸于世让世人知道，就是为探索和传播真
理贡献了一分力量。
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